`# 简谐振动 简谐振动就是旋转矢量

同方向不同频率简谐振动的合成

设两个同方向不同频率的简谐振动拥有相同的振幅和初相位

这里我们可以把振幅看作

A(t) = 2A\cos(\frac{\omega_1 - \omega_2}{2}t)\

振幅变化的频率为

由于振动的强弱和振幅的平方成正比, 这里振动的强弱时间有关, 这种现象为称为拍现象. 同时, 我们也能推出振动强弱的变化频率

我们把这个称为拍频

简谐运动的动力学性质

位置和速度的关系

阻尼振动

阻力和速度成正比

运动方程

将其规范化

其中

  1. 阻力系数
  2. 阻尼系数
  3. 固有角频率 现在来讨论方程的解, 猜想

带入方程, 可以解得

对于其特解, 分三种情况讨论

过阻尼

有两个特解

通解是以上两个解的线性组合

临界阻尼

这个时候, 只能得到一个特解

猜测另一个特解为

通解是这两个解的线性组合

低阻尼

引入

那么有

可以引入两个新的独立特解

取通解

则通解可以表示为

受迫振动

驱动力

可以得到稳态解

其中

波的表示

其中被称为波数 将其矢量化, 则有

这里的方向和波的传播方向相同

波的干涉

驻波

取两列振幅相同的相干平面简谐波, 假设分别沿轴正、负方向传播, 即有

相干叠加后, 就有

发现振幅和位置有关, 且某些位置的振幅始终为零, 称为波节;有些位置的振幅最大, 称为波腹. 波节和波节、波腹和波腹之间的间距均为

波的反射

  1. 端位自由, 没有半波损
  2. 端位固定, 有半波损, 即入射波和反射波的相位相差一个

Doppler 效应

冲击波

当波源的运动速度大于波的传播速度时, 会形成冲击波, 此时波前会形成一个圆锥体 定义马赫数

则可以推得锥面半顶角为 注意这里的马赫数是小于一的

波动方程

一维波满足下面的函数

弹性介质

定义杨氏模量

则在均匀的介质中有Hooke定律

对于切向作用力, 类似地定义切变模量

对于弹性介质中的横波和纵波, 可以推导

弦上的横波

其中为弦的张力, 为弦的质量线密度

空气中的声波

波的能量

记介质密度为, 振动方程为, 那么就有动能、势能的体密度

Tip: 上面的推导过程中用到了 . 由此我们得到波的能量密度